กำลังเตรียมพร้อมสำหรับพายุฝนฟ้าคะนองในช่วงบ่ายเนื่องจากรอบเปิดของรายการใหญ่ที่สองของปีเริ่มขึ้นภายใต้ท้องฟ้าที่มีเมฆมากที่ Pinehurst Resort ในวันพฤหัสบดี Daniel Berger ชาวอเมริกันที่ไม่ค่อยมีใครรู้จักตีช็อตแรกที่หลุมเปิดพาร์สี่ในขณะที่ชาวสวีเดน Henrik Norlander เริ่มดำเนินการที่หลุม 10 พาร์ห้าเพื่อเปิดตัว US Open ครั้งที่สามที่จะเล่นในสนามหมายเลข 2 ในตำนาน
อดัม สก็อตต์
มือวางอันดับหนึ่งของโลกเป็นหนึ่งในผู้ออกสตาร์ทช่วงท้าย โดยเริ่มทีออฟร่วมกับแชมป์มาสเตอร์มาสเตอร์อย่าง บับบา วัตสัน และชาร์ล ชวาร์ตเซล ตั้งแต่ยกแรกในเวลา 13:25 น. (17.25 น. GMT) ในหนึ่งในสามรายการที่สะดุดตาที่สุดของวัน สก็อตต์ ชาวออสเตรเลีย ซึ่งกำลังจะแสวงหาตำแหน่งสำคัญ
ที่สองของเขาหลังจากคว้าตำแหน่งแรกในมาสเตอร์ปีที่แล้ว เป็นหนึ่งในทีมเต็งที่ไพน์เฮิร์สต์หลังจากชนะสี่ครั้งจาก 17 นัดล่าสุดทั่วโลก แฟน ๆ ของ US Open มีกลุ่มที่ชวนน้ำลายสอให้ชมในตอนเช้า ได้แก่ Henrik Stenson มืออันดับสองของโลกชาวสวีเดน, Matt Kuchar อันดับห้าชาวอเมริกัน
และ Lee Westwood อดีตมืออันดับ 1 ของโลกชาวอังกฤษซึ่งจะเริ่มในเวลา 7.29 น. (1129 GMT) จากครั้งแรก ถัดไปในหลุมนั้นเป็นอดีตแชมป์ยูเอสโอเพ่น 3 สมัยกับอเมริกัน เว็บบ์ ซิมป์สัน (2012) และรอรี แมคอิลรอยชาวไอริชเหนือ (2011) และแกรม แมคโดเวลล์ (2010)
ซึ่งถูกจับฉลากมาด้วยกัน เพื่อให้เป็นไปตามประเพณี เจ้าหน้าที่จัดการแข่งขันได้จัดให้จัสติน โรส แชมป์ยูเอสโอเพ่นของอังกฤษป้องกันแชมป์กลุ่มเดียวกับแชมป์บริติชโอเพ่นและแชมป์ยูเอสโอเพ่นที่ครองแชมป์ โรสจะทีออฟจากหลุม 10 เวลา 07.51 น. พร้อมกับฟิล มิคเคลสันชาวอเมริกัน
การศึกษาการแผ่รังสีของวัตถุดำเริ่มขึ้นในปี พ.ศ. 2402 เมื่อโรเบิร์ต เคิร์ชฮอฟฟ์ ศาสตราจารย์วิชาฟิสิกส์ในกรุงเบอร์ลิน ซึ่งเป็นบรรพบุรุษของพลังค์ แย้งว่าการแผ่รังสีดังกล่าวเป็นลักษณะพื้นฐาน ในช่วงทศวรรษที่ 1890 นักฟิสิกส์หลายคน – นักทดลองและนักทฤษฎี – กำลังตรวจสอบการกระจายสเปกตรัม
ของรังสี
ความก้าวหน้าที่สำคัญเกิดขึ้นในปี พ.ศ. 2439 เมื่อ Wien พบกฎการแผ่รังสีที่มีข้อตกลงที่น่าเชื่อถือกับการวัดที่แม่นยำซึ่งดำเนินการที่ Physikalisch-Technische Reichsanstalt ในกรุงเบอร์ลินจากข้อมูลของ Wien ความหนาแน่นสเปกตรัมu , ความหนาแน่นของพลังงานรังสีต่อหน่วยความถี่
ขึ้นอยู่กับความถี่, f , และอุณหภูมิ, T , ตามสูตรu ( f , T ) = af 3 exp( bf / T ) -1โดยที่aและbเป็นค่าคงที่ที่ต้องพิจารณาในเชิงประจักษ์ อย่างไรก็ตาม กฎของ Wien ขาดรากฐานทางทฤษฎีที่น่าพอใจ และด้วยเหตุนี้พลังค์จึงไม่ยอมรับ สิ่งสำคัญคือต้องสังเกตว่าความไม่พอใจของพลังค์ไม่ได้มาจากสูตร
ของ Wien ซึ่งเขายอมรับอย่างเต็มที่ แต่มาจากรากเหง้าของ Wien พลังค์ไม่สนใจที่จะสร้างกฎหมายที่ถูกต้องเชิงประจักษ์ แต่สร้างรากศัพท์ที่เข้มงวดของมัน ด้วยวิธีนี้ เขาเชื่อว่าเขาจะสามารถพิสูจน์กฎเอนโทรปีได้ตามทฤษฎีจลนพลศาสตร์ของก๊าซของ Boltzmann พลังค์ได้กำหนดสิ่งที่เขาเรียกว่า
“หลักการของความผิดปกติเบื้องต้น” ซึ่งไม่ขึ้นอยู่กับกลศาสตร์หรืออิเล็กโทรไดนามิกส์ เขาใช้มันเพื่อกำหนดเอนโทรปีของออสซิลเลเตอร์ในอุดมคติ (ไดโพล) แต่ระวังอย่าระบุออสซิลเลเตอร์ด้วยอะตอมหรือโมเลกุลเฉพาะ ในปี พ.ศ. 2442 พลังค์พบนิพจน์สำหรับเอนโทรปีของออสซิลเลเตอร์ซึ่งเป็นไป
ตามกฎของ Wien กฎหมาย (บางครั้งเรียกว่ากฎ Wien-Planck) ได้รับสถานะพื้นฐานแล้ว พลังค์รู้สึกพอใจ ท้ายที่สุดกฎหมายมีคุณสมบัติเพิ่มเติมที่เห็นด้วยกับการวัดอย่างสวยงาม หรือเป็นอย่างที่คิด
ความแตกต่างกับทฤษฎีความกลมกลืนระหว่างทฤษฎีและการทดลองไม่นาน
สำหรับความตกตะลึงของพลังค์ การทดลองที่ดำเนินการในเบอร์ลินแสดงให้เห็นว่ากฎของ Wien-Planck ไม่ได้อธิบายสเปกตรัมที่ความถี่ต่ำมากอย่างถูกต้อง มีบางอย่างผิดพลาด และพลังค์ต้องกลับไปที่โต๊ะของเขาเพื่อพิจารณาใหม่ว่าทำไมรากศัพท์พื้นฐานที่ดูเหมือนจะให้ผลลัพธ์ที่ไม่ถูกต้อง
สำหรับเขาแล้ว
ดูเหมือนว่าปัญหาจะอยู่ที่คำจำกัดความของค่าเอนโทรปีของออสซิลเลเตอร์ด้วยการแสดงออกที่แก้ไขสำหรับเอนโทรปีของออสซิลเลเตอร์ตัวเดียว พลังค์ได้รับกฎการกระจายใหม่ที่เขานำเสนอในที่ประชุมของสมาคมกายภาพแห่งเยอรมนีเมื่อวันที่ 19 ตุลาคม พ.ศ. 2443 การกระจายสเปกตรัม
ถูกกำหนดเป็นu ( f , T ) = af 3 [exp( bf / T ) – 1] -1ซึ่งใกล้เคียงกับกฎของ Wien ที่ความถี่ค่อนข้างสูง ที่น่าสนใจกว่านั้น กฎการแผ่รังสีของพลังค์เวอร์ชันแรกอันเลื่องชื่อนี้ยังตกลงอย่างสมบูรณ์แบบกับสเปกตรัมการทดลองในย่านอินฟราเรดความถี่ต่ำ แม้ว่าจะรวมค่าคง ที่ bที่พลังค์เชื่อว่าเป็นพื้นฐาน
แต่การเปลี่ยนแปลงที่ตามมาจากbเป็นhเป็นมากกว่าแค่การเขียนซ้ำ การได้มาของพลังค์ไม่ได้ใช้ประโยชน์จากการวัดปริมาณพลังงานและไม่ได้อาศัยการตีความความน่าจะเป็นของเอนโทรปีของ การพัฒนาเหล่านั้นจะเกิดขึ้นในอีกสองเดือนต่อมาใน “การกระทำที่สิ้นหวัง”
ตามที่พลังค์เล่าในภายหลัง ก่อนที่จะดำเนินการตามความสิ้นหวังนี้ เราจำเป็นต้องพิจารณากฎของ Rayleigh-Jean และสิ่งที่เรียกว่า ในเดือนมิถุนายน พ.ศ. 2443 Rayleigh ชี้ให้เห็นว่ากลศาสตร์แบบคลาสสิก เมื่อนำไปใช้กับออสซิลเลเตอร์ของวัตถุสีดำ จะนำไปสู่การกระจายพลังงาน
ที่เพิ่มขึ้นตามสัดส่วนของความถี่กำลังสอง ซึ่งขัดแย้งกับข้อมูลอย่างสิ้นเชิง เขาใช้เหตุผลที่เรียกว่าทฤษฎีบทการแบ่งส่วนเท่ากัน ซึ่งตามมาว่าพลังงานเฉลี่ยของออสซิลเลเตอร์ที่ประกอบเป็นวัตถุสีดำจะได้รับจากkT โดย ที่kคือค่าคงที่ของห้าปีต่อมา ได้นำเสนอสิ่งที่ยังเป็นที่รู้จักกันในนามสูตร Rayleigh-Jeans ซึ่งมักจะเขียนเป็นu ( f , T ) = (8 pi f 2 / c 3 ) kTโดยที่cคือความเร็วแสง
credit : cialis2fastdelivery.com dmgmaximus.com ediscoveryreporter.com caspoldermans.com shahpneumatics.com lordispain.com obamacarewatch.com grammasplayhouse.com fastdelivery10pillsonline.com autodoska.net
